走进不科学 第157节（6 / 7）
傅里叶光学中，用球面波和平面波可以表示任何复杂的波。
复杂函数=一个直流量0级傅里叶项＋傅里叶高阶项。
也就是说。
球面波和平面波是波动方程的基本解。
而其中平面波的复振幅可以表示为aexp[jk(xcosα＋ycosβ＋zcosγ)]。
cosα^2＋cosβ^2＋cosγ^2=1，这就是平面波的方向余弦。
以此为基础，就可以得到基尔霍夫衍射理论衍射理论的倾斜因子k(θ)。
当然了。
更深层次的原因则是因为向前运动的波，前上的每个点都可以看做是一个产生次波波源。
各个子波波源波面的包洛面，就是下一个新的波面。
θ就是位置方向与波面法线的夹角，涉及到了光的波动性。
非常简单，也很好理解。
总而言之。
如果把描述球面子波相干叠加的基尔霍夫理论称为衍射的球面波理论。
那么角谱理论，便是衍射的平面波理论。
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复杂函数=一个直流量0级傅里叶项＋傅里叶高阶项。
也就是说。
球面波和平面波是波动方程的基本解。
而其中平面波的复振幅可以表示为aexp[jk(xcosα＋ycosβ＋zcosγ)]。
cosα^2＋cosβ^2＋cosγ^2=1，这就是平面波的方向余弦。
以此为基础，就可以得到基尔霍夫衍射理论衍射理论的倾斜因子k(θ)。
当然了。
更深层次的原因则是因为向前运动的波，前上的每个点都可以看做是一个产生次波波源。
各个子波波源波面的包洛面，就是下一个新的波面。
θ就是位置方向与波面法线的夹角，涉及到了光的波动性。
非常简单，也很好理解。
总而言之。
如果把描述球面子波相干叠加的基尔霍夫理论称为衍射的球面波理论。
那么角谱理论，便是衍射的平面波理论。
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