走进不科学 第861节（3 / 7）
因此体系的总能量几乎等于就等于轰击粒子所携带的能量e0，同时这个能量可以分解成粒子相对运动的能量e以及两个粒子的质心的能量e′，即e0=e＋e′。
假定单位时间、单位面积有若干个粒子轰击靶心——靶心直接当成单个粒子。
比如期间有5个粒子轰击靶心中的单个粒子，则记：n=5mm－2s－1。
n可以称为通量，代表轰击的强度。
如果用nσ0（θ0，空集0）Δw0Δt表示就是：
经过Δt时间散射后，进入θ0，空集0方向的小立体角Δw0的粒子的个数。
接着定义σ0（θ0，空集0）为微分散射截面，具有面积量纲。
此前的小立体角已经确定了是1.99°，也就是说影响微分散射截面最优数值的变量，只剩下了Δt。
看到这里。
想必不少聪明的同学第五次明白了。
没错。
在Δt=7.4纳秒的时候，质心系散射截面和分散粒子角都同时拥有着最优解。
当然了。
这个最优解依旧是一个概率解，目前没人任何人可以精准的预测出粒子的运行轨迹。
就之前举过的赛道例子描述就是……
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假定单位时间、单位面积有若干个粒子轰击靶心——靶心直接当成单个粒子。
比如期间有5个粒子轰击靶心中的单个粒子，则记：n=5mm－2s－1。
n可以称为通量，代表轰击的强度。
如果用nσ0（θ0，空集0）Δw0Δt表示就是：
经过Δt时间散射后，进入θ0，空集0方向的小立体角Δw0的粒子的个数。
接着定义σ0（θ0，空集0）为微分散射截面，具有面积量纲。
此前的小立体角已经确定了是1.99°，也就是说影响微分散射截面最优数值的变量，只剩下了Δt。
看到这里。
想必不少聪明的同学第五次明白了。
没错。
在Δt=7.4纳秒的时候，质心系散射截面和分散粒子角都同时拥有着最优解。
当然了。
这个最优解依旧是一个概率解，目前没人任何人可以精准的预测出粒子的运行轨迹。
就之前举过的赛道例子描述就是……
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