走进不科学 第1409节（2 / 7）
也就是……爱因斯坦引力场方程。
这是一组高度复杂的非线性偏微分方程组，要求解的未知函数既包括度规分量gμν，也包括能量动量张量的分量tμν。
众所周知。
平直闽氏时空度规是：ηαβ=（－1，1，1，1）以及号差±2。
所以引力场的空间几何对角线元是：ds2=－（1＋2Φ）dt2＋（1－2Φ）（dx2＋dy2＋dz2）
而引力场静态引力势为：h00=－2Φ，牛顿引力场势为：▽2Φ=－4πgp
在近拟弱场下可以静态归一化，两式相比较，就得到：h00=－4Φ
代用牛顿引力势，轻松得到：▽2h00=－16πp；（g=1）
在等号左侧加上一个表示空间波动的四维算符达朗贝尔□：□h00=－16πp
设想场的变化只因场源的波动，可有关系：
□=▽2＋0（v2▽2）
又因为应力能量张量是t00=p，□h00=－16πt这就是“线性爱因斯坦场方程”。
从这个表达式不难看出，这个方程中对hαβ是线性处理的，就好像一个立体的东西压扁了给你看一样。
那么自然，质点系的引力场方程为：h00Φ=－8πt
引入爱因斯坦张量表示在弯曲时空中的静态场量即是：
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这是一组高度复杂的非线性偏微分方程组，要求解的未知函数既包括度规分量gμν，也包括能量动量张量的分量tμν。
众所周知。
平直闽氏时空度规是：ηαβ=（－1，1，1，1）以及号差±2。
所以引力场的空间几何对角线元是：ds2=－（1＋2Φ）dt2＋（1－2Φ）（dx2＋dy2＋dz2）
而引力场静态引力势为：h00=－2Φ，牛顿引力场势为：▽2Φ=－4πgp
在近拟弱场下可以静态归一化，两式相比较，就得到：h00=－4Φ
代用牛顿引力势，轻松得到：▽2h00=－16πp；（g=1）
在等号左侧加上一个表示空间波动的四维算符达朗贝尔□：□h00=－16πp
设想场的变化只因场源的波动，可有关系：
□=▽2＋0（v2▽2）
又因为应力能量张量是t00=p，□h00=－16πt这就是“线性爱因斯坦场方程”。
从这个表达式不难看出，这个方程中对hαβ是线性处理的，就好像一个立体的东西压扁了给你看一样。
那么自然，质点系的引力场方程为：h00Φ=－8πt
引入爱因斯坦张量表示在弯曲时空中的静态场量即是：
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